Física 1 (Exactas) Practica 2.5 – Dinámica

Una varilla de longitud d y masa m se deja caer sobre un plano inclinado sin rozamiento como se ve en la figura. Un segundo después se dispara un proyectil de masa M sobre el plano con una velocidad inicial vo formando un ángulo de 45º con respecto a la base del plano.

Datos adicionales: H, L y a.

 

 

a)     Escriba las ecuaciones de Newton para el proyectil y la varilla utilizando un sistema de referencia fijo a la superficie del plano.

 

Sistema de referencia fijo a la superficie de plano, con el origen en la esquina desde donde se dispara el proyectil

 

 

 

Varilla según z: Nv – Pvz = 0

Varilla según y: – Pvy = m avy

Proyectil según z: Np – Ppz = 0

Proyectil según y: – Ppy = M apy

 

Donde

Nv = reacción del plano de la varilla

Pvz = componente según z (perpendicular al plano) del peso de la varilla = Pv cos α

Pvy = componente según y (paralela al plano) del peso de la varilla = Pv sen α

Pv = peso de la varilla = m g

avy = aceleración según y de la varilla

Np = reacción del plano del proyectil

Ppz = componente según z (perpendicular al plano) del peso del proyectil = Pp cos α

Ppy = componente según y (paralela al plano) del peso del proyectil = Pp sen α

Pp = peso del proyectil = M g

apy = aceleración según y del proyectil

 

 

b)    Calcule las aceleraciones de ambos cuerpos. ¿Para qué valores de vo el proyectil alcanza la varilla?

 

Reemplazando en la ecuación de la varilla según y, despejando avy

avy = - g sen α 

 

Reemplazando en la ecuación de la varilla según y, despejando avy

apy = - g sen α 

 

 

Ecuaciones horarias

Varilla

xv = L

yv = h -  1/ 2 g sen α t^2

 

Donde

L = posición de la varilla

h = altura de la varilla

Con H – d (extremo inferior) < h < H (extremo superior)

 

Proyectil

xp = vo cos 45° (t – to)

yp = vo sen 45° (t – to) – 1/ 2 g sen α (t – to)^2

 

Donde

to = tiempo de retraso entre la caída de la varilla y el disparo del proyectil = 1 seg

 

Encuentro  xv = xp; yv = yp

 

Igualando las ecuaciones

L = vo cos 45° (t – to)

h -  1/ 2 g sen α t^2 = vo sen 45° (t – to) – 1/ 2 g sen α (t – to)^2

 

Despejando (t – to) de la ecuación según x

t = (to + L / (vo cos 45°))

 

Reemplazando en la ecuación según y

h -  1/ 2 g sen α (to + L / (vo cos 45°))^2 = L tan 45°   – 1/ 2 g sen α (L / (vo cos 45°))^2

 

Despejando vo

vo  = g sen α to L / ((h -  1/ 2 g sen α to^2 -  L tan 45°) cos 45°)

 

g sen α to L / ((H -  1/ 2 g sen α to^2 -  L tan 45°) cos 45°  < vo < g sen α to L / ((H – d -  1/ 2 g sen α to^2 -  L tan 45°) cos 45°)

 

 

 

Física 1 (Exactas) Practica 2.4 – Dinámica

Un bloque de masa m1 está colocado sobre un plano inclinado de masa m2 como muestra la figura. El plano inclinado descansa sobre una superficie horizontal. Ambas superficies son sin fricción y ambas, el bloque y el plano, pueden moverse.

 

 

 

a)     Si el plano inclinado está fijo, halle las componentes x e y de la aceleración del bloque.

 

 

Según // = - P1 // = m1 a1//

Según ꓕ = N1 – P1ꓕ = 0

 

Donde

P1 // = componente paralela del P1 = P1 sen φ

P1ꓕ = componente perpendicular del P1 = P1 cos φ

P1 = peso de la masa 1 = m1 g

a1// = componente paralela de la aceleración

N1 = reacción del plano

 

 

 

P1// = P1//x + P1//y (ecuación vectorial)

 

P1//x = P1// sen φ = - m1 g sen φ cos φ à a1x = -  g sen φ cos φ

P1//y = P1// cos φ = - m1 g sen φ sen φ à a1y = - g (sen φ)^2

 

 

b)    Si el plano inclinado es libre de moverse, mostrar que:

  

i)                a1x = - m2 g tan j / (m2 (sec j)^2 + m1 (tan j)^2)

ii)             a2x = m1 g tan j / (m2 (sec j)^2 + m1 (tan j)^2)

iii)            a1y = - ( m1 + m2 ) g (tan j)^2 / (m2  (sec j)^2+ m1 (tan j)^2)

 

 

 

Cuerpo 1 Según x: - N1x = m1 (a1x + a2)

Cuerpo 1 Según y: N1y – P1 = m1 a1y

 

Cuerpo 2 Según x: N1x = m2 a2

Cuerpo 2 Según y: N2 - N1y – P2 = 0

 

Donde

N1x = componente x de N1 = N1 sen φ

N1y = componente y de N1 = N1 cos φ

a1x = componente x de aceleración a1 = a1 cos φ  

a1y = componente y de aceleración a1 = a1 sen φ  

a2 = aceleración de la cuña

m1 = masa del bloque 

m2 = masa de la cuña 

 

Sumando las ecuaciones según x

m1 a1 cos φ + m1 a2 + m2 a2 = 0

 

Despejando a2

a2 = -  a1 cos φ  m1  / (m2 + m1)

 

Reemplazando en las ecuaciones del cuerpo 1

-  N1 sen φ = m1 a1 cos φ  - m1^2 a1 cos φ  / (m2 + m1)

 N1 cos  φ – m1 g  = m1 a1 sen φ  

 

Reordenando

N1 sen φ = - m1 a1 cos φ  +   m1^2 a1 cos φ  / (m2 + m1)

N1 cos  φ =  m1 g + m1 a1 sen φ  

 

Cociente de ambas ecuaciones

sen φ / cos  φ = (- m1 a1 cos φ +   m1^2 a1 cos φ  / (m2 + m1)) / (m1 g + m1 a1 sen φ)

 

Reordenando y despejando a1

a1 = m1 g tan φ / [m1^2 cos φ  / (m2 + m1) -  m1 sen φ tan φ  - m1  cos φ]

 

a1x = a1 cos φ   = m1 g tan φ  cos φ   / [m1^2 cos φ  / (m2 + m1) -  m1 sen φ tan φ  - m1  cos φ]

a1y = a1 sen φ   = m1 g tan φ  sen φ   / [m1^2 cos φ  / (m2 + m1) -  m1 sen φ tan φ  - m1  cos φ]

Reemplazando en a2

a2 = - m1 g tan φ cos φ / [(m1^2 cos φ  / (m2 + m1) -  m1 sen φ tan φ  - m1  cos φ)  (m2 + m1)]

 

 

 

Física 1 (Exactas) Practica 2.3 – Dinámica

El sistema de la figura utiliza dos contrapesos de masa m para levantar un cuerpo de masa M, que se halla inicialmente en reposo sobre el piso. Considere que las sogas son inextensibles y sin masa, y poleas de masas despreciables.

 

 

  

a)     Escriba las ecuaciones de Newton y las condiciones de vínculo.

Cuerpo 1: P1x – T1 = m1 a1

Cuerpo 2: P2x - T2 = m2 a2

Polea: T1 + T2 – T3 = 0 (polea ideal)

Cuerpo 3: T3 – P3 = m3 a3

 

Donde

P1x = componente x del peso de la masa m = m g sen a

T1 = T2 = tensiones de los contrapesos = T12

m1 = m2 = masa de los contrapesos = m

a1 = a2 = aceleración de los contrapesos = a12

T3 = tensión del cuerpo

m3 = masa del cuerpo M

a3 = aceleración del cuerpo

 

Posición original

AD + DC + CE + EB = L (longitud de la cuerda)

 

Movimiento

A´D + DC´ + C´E + EB´ = L (longitud de la cuerda)

 

Restando ambas ecuaciones

A´D – AD + DC´ - DC + C´E – CE + EB´ - EB = 0

d – h – h + d = 0 à h = d

 

b)    Calcule la aceleración de cada masa en función de m, M, a y g.

 

Reemplazando las ecuaciones

m g sen a - T12 = m a12

m g sen a - T12 = m a12

T12 + T12 – T3 = 0

T3 – M g = M a3

 

Despejando las tensiones

T12 =  m g sen a - m a12

T3 = M g + M a3

 

Reemplazando en la ecuación de la polea

2 (m g sen a - m a12) – (M g + M a3)  = 0

 

Desplazamientos

d = 1 /2 a12 t^2

h = 1 /2 a3 t^2

 

Igualando

1 /2 a12 t^2  = 1 /2 a3 t^2 à a12 = a3 = a

 

Reemplazando en la ecuación de la polea

2 (m g sen a - m a) – (M g + M a)  = 0

 

Despejando a

a = (2 m g sen a - M g ) / (2 m + M)

 

 

c)     Si el sistema comienza a accionar cuando se quitan los soportes que sostienen los contrapesos, indicar cuál es el mínimo valor de m para levantar el cuerpo a una altura H en un tiempo T.

 

Reemplazando en h

H = 1 /2 (2 m g sen a - M g ) / (2 m + M) T^2